Презентация на тему "Гидравлические потери энергии"

Презентация: Гидравлические потери энергии
Включить эффекты
1 из 21
Ваша оценка презентации
Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
  • 1
  • 2
  • 3
  • 4
  • 5
0.0
0 оценок

Комментарии

Нет комментариев для данной презентации

Помогите другим пользователям — будьте первым, кто поделится своим мнением об этой презентации.


Добавить свой комментарий

Аннотация к презентации

Смотреть презентацию онлайн с анимацией на тему "Гидравлические потери энергии". Презентация состоит из 21 слайда. Материал добавлен в 2017 году.. Возможность скчачать презентацию powerpoint бесплатно и без регистрации. Размер файла 0.59 Мб.

  • Формат
    pptx (powerpoint)
  • Количество слайдов
    21
  • Слова
    другое
  • Конспект
    Отсутствует

Содержание

  • Презентация: Гидравлические потери энергии
    Слайд 1

    Гидравлические потери энергии

  • Слайд 2

    Сопротивление движению

    Сопротивления могут быть обусловлены вязкостными или инерционными силами. Вязкостные силы зависят от внутреннего трения между частицами жидкости; Инерционные – от способности частиц жидкости оказывать сопротивление изменению своего движения.

  • Слайд 3

    В общем случае имеют место оба вида потерь – по длине и местные, значение которых суммируют hΣ = Σhl + ΣhM , где Σhl– сумма потерь по длине разных участков трубы, ΣhM– сумма всех местных потерь. Сила внутреннего трения T = - μ ω dv/dn Касательное напряжение τ = - μ dv/dn

  • Слайд 4

    Режимы течения жидкости. Число Рейнольдса

    Экспериментальная установка Рейнольдса

  • Слайд 5

    Число Рейнольдса

    Re = Vdρ / μ = Vd / ν Reкр=2320 –критическое число При Re Reкр- режим течения турбулентный. Переходный режим считается при Re = 2320–4000.

  • Слайд 6

    Особенности течения жидкости в трубах Формула Шиллера Обычно принимают L=(20–50)d.

  • Слайд 7

    Ламинарный режим течения жидкости. Формула Стокса

    Действующие силы при равномерном горизонтальном движении равны силам сопротивления. Действующей силой будет сила давления, равная P2=(р1– р2) πr2.

  • Слайд 8

    Сила трения определяется произведением площади поверхности цилиндра 2πr·l и касательного напряжения Сумма всех сил при равновесии должна быть равна нулю. Разделяя переменные, получим: интегрируя, находим

  • Слайд 9

    Закон Стокса При r = 0 Тогда предыдущее выражение можно переписать так (p1 – p2) π r2 = 2 π rlτ τ = pтрr / 2 l

  • Слайд 10

    Закон Гагена – Пуазейля

    ds =2πr∙dr dq=v∙ds ? Подставляя значение скорости Найдем Или Это формула для расхода жидкости при ламинарном режиме течения жидкости.

  • Слайд 11

    Расход жидкости по тубе, выраженный через среднюю скорость Q=πr02vср Приравнивая к расходу по формуле Пуазейля Выразим vср Сравним это выражение с формулой определяющей максимальную скорость по оси трубы Следовательно

  • Слайд 12

    Потери напора при ламинарном движении

    или так как Заменив μ = νρ, d = 2r0, получим Выражение (6.7) называется законом Гагена-Пуазейля и позволяет определить потери энергии при ламинарном течении вязкой жидкости в круглой трубе при заданном расходе Q на участке длиной l.

  • Слайд 13

    Если в формулу Гагена –Пуазейля вместо Q подставить его выражение через скорость и площадь трубы, то получим Последнее выражение можно представить так Учтя гидр.коэф. трения , (коэффициент Дарси) получим формулу Дарси-Вейсбаха

  • Слайд 14

    Распределение касательных напряжений

    Если напряжения на стенке при r=r0 принять равным τ = τ0, то И выражение для касательных напряжений τбудет иметь вид

  • Слайд 15

    Частные случаи ламинарного движения

    откуда dτ= 0 илиτ=const=C1 Согласно закона Ньютона Интегрируя, Очевидно, что v=0 при y=0 и v=u при y=b. Отсюда подставляя, получим:

  • Слайд 16

    Фрикционное течение в кольцевом зазоре

    При малом относительном зазоре (b/D

  • Слайд 17

    Плоское криволинейное течение жидкости

    или Интегрируя Граничные условия v=u при r=R1 V = 0 при r = R, находим распределение v, τ

  • Слайд 18

    ОСЕВОЕ ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ В КОЛЬЦЕВОМ ЗАЗОРЕ

    интегрируя Граничные условия: v= 0 при r=R2 и v=0 при r=R1 Так какdQ=v·2r·dr, найдем Q

  • Слайд 19

    Течение между неподвижными пластинами шириной B

    Принимая и вычисляя интеграл этого уравнения с учетом граничных условий – равенство нулю скорости на стенках – имеем

  • Слайд 20

    Зазор между параллельными пластинами, одна из которых подвижна

    При реверсе пластины (-u), знак перед двумя первыми членами формулы меняется на противополож- ный

  • Слайд 21

    Течение жидкости в зазоре между поршнем и цилиндром

    Так как зазор мал bD, a поршень соосен цилиндру, можно использовать формулу B=D При движущемся поршне с постоянной скоростью ±u

Посмотреть все слайды

Сообщить об ошибке